Formelzeichen
Einheit
Q Ladung
C Coulomb
[
Q
]
=
[
I
]
⋅
[
t
]
{\displaystyle [Q]=[I]\cdot [t]}
C
=
A
⋅
s
{\displaystyle C=A\cdot s}
Q
=
∫
t
I
(
t
)
d
t
{\displaystyle Q=\int _{t}I(t)\mathrm {d} t\ }
Allgemein
Ladung Q im Kondensator
Q
=
C
⋅
U
{\displaystyle Q=C\cdot U}
Energie W im Kondensator
W
=
1
2
C
⋅
U
2
{\displaystyle W={\frac {1}{2}}\ C\cdot U^{2}}
Strom in den Kondensator
I
=
C
⋅
d
U
d
t
{\displaystyle I=C\cdot {\frac {dU}{dt}}\ }
Laden / Entladen in Reihenschaltung
Anfangsladestrom
I
=
U
R
{\displaystyle I={\frac {U}{R}}}
Zeitkonstante
τ
{\displaystyle \tau }
τ
=
R
⋅
C
{\displaystyle \tau =R\cdot C}
Kondensatorspannung beim Ladevorgang
u
c
=
U
⋅
(
1
−
e
−
t
τ
)
{\displaystyle u_{c}=U\cdot (1-e^{-{\frac {t}{\tau }}})}
Ladestrom
i
c
=
U
R
⋅
e
−
t
τ
{\displaystyle i_{c}={\frac {U}{R}}\cdot e^{-{\frac {t}{\tau }}}}
Kondensatorspannung beim Entladevorgang
u
c
=
U
⋅
e
−
t
τ
{\displaystyle u_{c}=U\cdot e^{-{\frac {t}{\tau }}}}
Entladestrom
i
c
=
−
U
R
⋅
e
−
t
τ
{\displaystyle i_{c}=-{\frac {U}{R}}\cdot e^{-{\frac {t}{\tau }}}}
Reihenschaltung von Kondensatoren
Parallelschaltung von Kondensatoren
U
g
=
U
1
+
U
2
+
⋯
+
U
n
{\displaystyle U_{g}=U_{1}+U_{2}+\dots +U_{n}\ }
Q
g
=
Q
1
+
Q
2
+
⋯
+
Q
n
{\displaystyle Q_{g}=Q_{1}+Q_{2}+\dots +Q_{n}\ }
1
C
g
=
1
C
1
+
1
C
2
+
⋯
+
1
C
n
{\displaystyle {\frac {1}{C_{g}}}={\frac {1}{C_{1}}}+{\frac {1}{C_{2}}}+\dots +{\frac {1}{C_{n}}}}
C
g
=
C
1
+
C
2
+
⋯
+
C
n
{\displaystyle C_{g}=C_{1}+C_{2}+\dots +C_{n}\ }
U
1
U
2
=
C
2
C
1
{\displaystyle {\frac {U_{1}}{U_{2}}}={\frac {C_{2}}{C_{1}}}}
Q
1
Q
2
=
C
1
C
2
{\displaystyle {\frac {Q_{1}}{Q_{2}}}={\frac {C_{1}}{C_{2}}}}
Für n gleiche C
C
g
=
C
n
{\displaystyle C_{g}={\frac {C}{n}}}
Für n gleiche C
C
g
=
n
⋅
C
{\displaystyle C_{g}=n\cdot C}
Formelzeichen
I
{\displaystyle I\ }
Einheit
Ampere
Das Ampere ist eine SI-Basiseinheit und hat daher keine Definitionsgleichung
A
{\displaystyle \mathrm {A} \ }
Elektronen werden durch Kraftwirkung Beschleunigt
F
→
=
−
e
E
→
{\displaystyle \mathrm {\vec {F}} =-e{\vec {E}}}
Elektronen werden beschleunigt bis es z. B. ein Gitteratom stößt:
v
D
→
=
∫
0
τ
m
(
−
e
)
E
→
m
e
=
−
(
e
τ
m
m
)
E
→
=
−
μ
n
E
→
{\displaystyle {\vec {v_{D}}}=\int _{0}^{\tau _{m}}{\frac {(-e){\vec {E}}}{m_{e}}}=-\left({\frac {e\tau _{m}}{m}}\right){\vec {E}}=-\mu _{n}{\vec {E}}}
wobei
τ
m
{\displaystyle \tau _{m}}
: Mittlere zwischen zwei Stößen
v
D
{\displaystyle v_{D}}
: Driftgeschwindigkeit : Ist die mittlere Geschwindigkeit, die von Feldstärke verursachen wird.
m
e
{\displaystyle m_{e}}
: Elektronenmasse
μ
n
{\displaystyle \mu _{n}}
: Beweglichkeit der Elektronen
Einheit
Ampere *Meter^-2
J
→
=
ρ
v
→
D
=
n
e
v
D
→
{\displaystyle {\vec {J}}=\rho \;{\vec {v}}_{D}=n\;e\;{\vec {v_{D}}}}
wobei
ρ
{\displaystyle \rho }
: Volumenladungsichte
n
{\displaystyle n}
: Anzahl der Elektronen
e
{\displaystyle e}
: Elementarladung
I
=
∬
A
J
→
⋅
d
A
→
{\displaystyle I=\iint \limits _{A}{\vec {J}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}}
Wenn Homogen
I
=
J
⋅
A
{\displaystyle I=J\cdot A}
Es gilt nur wenn Strom konstant ist, und wenn es keine Ladung in die Hüllfläche gibt.
0
=
{\displaystyle 0=}
A
{\displaystyle A}
J
→
⋅
d
A
→
{\displaystyle {\vec {J}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}}
Formelzeichen
R
=
U
I
{\displaystyle R={\frac {U}{I}}}
Einheit
Ohm
1
Ω
=
V
A
=
k
g
⋅
m
2
s
3
⋅
A
2
{\displaystyle 1\Omega ={\frac {\mathrm {V} }{\mathrm {A} }}={\frac {\mathrm {kg} \cdot \mathrm {m} ^{2}}{\mathrm {s} ^{3}\cdot \mathrm {A} ^{2}}}}
Dass der Widerstand konstant ist, gilt übrigens nur bei konstanter Temperatur und metallischen Leitern !
Für den Fall, dass der Widerstand sich mit der Temperatur ändert, gilt folgende Gesetzmäßigkeit:
R
θ
=
R
20
⋅
(
1
+
α
⋅
Δ
θ
)
{\displaystyle R_{\theta }=R_{20}\cdot \left(1+\alpha \cdot \Delta \theta \right)}
Der Widerstand bei einer Temperatur ist der Widerstand bei einer bekannten Temperatur multipliziert mit einem Faktor, der von einer Materialkonstante α abhängt und der Temperaturdifferenz
Δ
θ
{\displaystyle \Delta \theta }
.
Spannung, Stromstärke, Widerstand, Leitwert
Bearbeiten
U
=
I
⋅
R
{\displaystyle U=I\cdot R}
I
=
U
R
{\displaystyle I={\frac {U}{R}}}
R
=
U
I
{\displaystyle R={\frac {U}{I}}}
I
=
U
⋅
G
{\displaystyle I=U\cdot G}
U
=
I
G
{\displaystyle U={\frac {I}{G}}}
G
=
I
U
{\displaystyle G={\frac {I}{U}}}
1
=
R
⋅
G
{\displaystyle 1=R\cdot G}
R
=
1
G
{\displaystyle R={\frac {1}{G}}}
G
=
1
R
{\displaystyle G={\frac {1}{R}}}
P
=
U
⋅
I
{\displaystyle P=U\cdot I}
U
=
P
I
{\displaystyle U={\frac {P}{I}}}
I
=
P
U
{\displaystyle I={\frac {P}{U}}}
P
=
U
2
R
{\displaystyle P={\frac {U^{2}}{R}}}
P
=
I
2
⋅
R
{\displaystyle P={I^{2}}\cdot {R}}
(Ohmsche Verluste)
U
=
P
⋅
R
{\displaystyle U={\sqrt {P\cdot R}}}
I
=
P
R
{\displaystyle I={\sqrt {\frac {P}{R}}}}
R
=
U
2
P
{\displaystyle R={\frac {U^{2}}{P}}}
R
=
P
I
2
{\displaystyle R={\frac {P}{I^{2}}}}
W
=
P
⋅
t
{\displaystyle W=P\cdot t}
P
=
W
t
{\displaystyle P={\frac {W}{t}}}
t
=
W
P
{\displaystyle t={\frac {W}{P}}}
W
=
U
⋅
I
⋅
t
{\displaystyle W=U\cdot I\cdot t}
2. Kirchhoff'sches Gesetz, auch Maschenregel genannt.
Die Summe aller Teilspannungen ist genauso groß wie die Gesamtspannung
Formelzeiche
Beschreibung
Formelzeichen
Beschreibung
Formelzeichen
Beschreibung
R ges
Gesamtwiderstand
R 1
Teilwiderstand
R 2
Teilwiderstand
U ges
Gesamtspannung
U R 1
Spannung an R 1
U R 2
Spannung an R 2
P ges
Gesamtleistung
P R 1
Leistung an R 1
P R 2
Leistung an R 2
I
g
e
s
=
I
R
1
=
I
R
2
=
⋯
=
I
R
n
{\displaystyle I_{\mathrm {ges} }=I_{R_{1}}=I_{R_{2}}=\dots =I_{R_{n}}}
R
g
e
s
=
R
1
+
R
2
+
⋯
+
R
n
{\displaystyle R_{\mathrm {ges} }=R_{1}+R_{2}+\dots +R_{n}}
U
g
e
s
=
U
R
1
+
U
R
2
+
⋯
+
U
R
n
{\displaystyle U_{\mathrm {ges} }=U_{R_{1}}+U_{R_{2}}+\dots +U_{R_{n}}}
P
g
e
s
=
P
R
1
+
P
R
2
+
⋯
+
P
R
n
{\displaystyle P_{\mathrm {ges} }=P_{R_{1}}+P_{R_{2}}+\dots +P_{R_{n}}}
P
R
1
=
U
R
1
⋅
I
{\displaystyle P_{R_{1}}=U_{R_{1}}\cdot I}
U
R
1
=
U
g
e
s
⋅
R
1
R
g
e
s
{\displaystyle U_{R_{1}}=U_{\mathrm {ges} }\cdot {\frac {R_{1}}{R_{\mathrm {ges} }}}}
1. Kirchhoff'sches Gesetz, auch Knotenregel genannt.
Die Summe aller Teilströme ist genauso groß wie der Gesamtstrom
Formelzeichen
Beschreibung
Formelzeichen
Beschreibung
Formelzeichen
Beschreibung
R ges
Gesamtwiderstand
R 1
Teilwiderstand
R 2
Teilwiderstand
G ges
Gesamtleitwert
G 1
Leitwert von Teilwiderstand R 1
G 2
Leitwert von Teilwiderstand R 2
I ges
Gesamtstromstärke
I R 1
Stromstärke an R 1
I R 2
Stromstärke an R 2
P ges
Gesamtleistung
P R 1
Leistung an R 1
P R2
Leistung an R 2
U
g
e
s
=
U
R
1
=
U
R
2
=
⋯
=
U
R
n
{\displaystyle U_{\mathrm {ges} }=U_{R_{1}}=U_{R_{2}}=\dots =U_{R_{n}}}
R
g
e
s
=
1
1
R
1
+
1
R
2
+
⋯
+
1
R
n
{\displaystyle R_{\mathrm {ges} }={\frac {1}{{\frac {1}{R_{1}}}+{\frac {1}{R_{2}}}+\dots +{\frac {1}{R_{n}}}}}}
G
g
e
s
=
G
1
+
G
2
+
⋯
+
G
n
{\displaystyle G_{\mathrm {ges} }=G_{1}+G_{2}+\dots +G_{n}}
R
g
e
s
=
1
G
1
+
G
2
+
⋯
+
G
n
{\displaystyle R_{\mathrm {ges} }={\frac {1}{G_{1}+G_{2}+\dots +G_{n}}}}
I
g
e
s
=
I
R
1
+
I
R
2
+
⋯
+
I
R
n
{\displaystyle I_{\mathrm {ges} }=I_{R_{1}}+I_{R_{2}}+\dots +I_{R_{n}}}
P
g
e
s
=
P
R
1
+
P
R
2
+
⋯
+
P
R
n
{\displaystyle P_{\mathrm {ges} }=P_{R_{1}}+P_{R_{2}}+\dots +P_{R_{n}}}
P
R
1
=
U
⋅
I
R
1
{\displaystyle P_{R_{1}}=U\cdot I_{R_{1}}}
[
ρ
]
=
Ω
⋅
m
m
2
m
{\displaystyle [\rho ]={\frac {\Omega \cdot \mathrm {mm} ^{2}}{\mathrm {m} }}}
Tabelle für den spezifischen Widerstand
R
=
ρ
⋅
l
A
{\displaystyle R={\frac {\rho \cdot l}{A}}}
[
γ
]
=
m
Ω
⋅
m
m
2
{\displaystyle [\gamma ]={\frac {\mathrm {m} }{\Omega \cdot \mathrm {mm} ^{2}}}}
R
=
l
γ
⋅
A
{\displaystyle R={\frac {l}{\gamma \cdot A}}}
elektrische Spannung U
U
=
W
Q
{\displaystyle U={\frac {W}{Q}}}
t
{\displaystyle t}
= Zeit
Q
{\displaystyle Q}
= elektrische Ladung
W
{\displaystyle W}
= mechanische Arbeit
ϑ
{\displaystyle \vartheta }
= Temperatur
ρ
=
{\displaystyle \rho =}
spezifischer elektrischer Widerstand
elektrische Strom- stärke I
I
=
d
Q
d
t
{\displaystyle I={\frac {dQ}{dt}}}
Unter der Bedingung eines stationären Stromes (I = konstant) gilt:
I
=
Q
t
{\displaystyle I={\frac {Q}{t}}}
elektrischer Wider- stand R
R
=
U
I
{\displaystyle R={\frac {U}{I}}}
elektrischer Leitwert G
G
=
1
R
{\displaystyle G={\frac {1}{R}}}
elektrische Leistung P
P
=
U
⋅
I
{\displaystyle P=U\cdot I}
elektrische Arbeit W
W
=
P
⋅
t
{\displaystyle W=P\cdot t}
ohmsches Gesetz
Unter der Bedingung
ϑ
=
k
o
n
s
t
a
n
t
{\displaystyle \vartheta =\mathrm {konstant} }
gilt:
U
∼
I
,
U
I
=
k
o
n
s
t
a
n
t
{\displaystyle U\sim I,{\frac {U}{I}}=\mathrm {konstant} }
Widerstandsgesetz
R
=
ρ
⋅
l
A
{\displaystyle R={\frac {\rho \cdot l}{A}}}
elektrische Leitfähigkeit
γ
=
1
ρ
{\displaystyle \gamma ={\frac {1}{\rho }}}
Unverzweigter und verzweigter Gleichstromkreis
Bearbeiten
Reihenschaltung von Widerständen
Parallelschaltung von Widerständen
I
=
I
1
=
I
2
=
⋯
=
I
n
{\displaystyle I=I_{1}=I_{2}=\dots =I_{n}\ }
I
=
I
1
+
I
2
+
⋯
+
I
n
{\displaystyle I=I_{1}+I_{2}+\dots +I_{n}\ }
U
=
U
1
+
U
2
+
⋯
+
U
n
{\displaystyle U=U_{1}+U_{2}+\dots +U_{n}\ }
U
=
U
1
=
U
2
=
⋯
=
U
n
{\displaystyle U=U_{1}=U_{2}=\dots =U_{n}\ }
R
=
R
1
+
R
2
+
⋯
+
R
n
{\displaystyle R=R_{1}+R_{2}+\dots +R_{n}\ }
1
R
=
1
R
1
+
1
R
2
+
⋯
+
1
R
n
{\displaystyle {\frac {1}{R}}={\frac {1}{R_{1}}}+{\frac {1}{R_{2}}}+\dots +{\frac {1}{R_{n}}}\ }
Spannungsteilerregel:
U
1
U
2
=
R
1
R
2
U
1
U
=
R
1
R
{\displaystyle {\frac {U_{1}}{U_{2}}}={\frac {R_{1}}{R_{2}}}\qquad {\frac {U_{1}}{U}}={\frac {R_{1}}{R}}}
Stromteilerregel:
I
2
I
1
=
R
1
R
2
I
1
I
=
R
R
1
{\displaystyle {\frac {I_{2}}{I_{1}}}={\frac {R_{1}}{R_{2}}}\qquad {\frac {I_{1}}{I}}={\frac {R}{R_{1}}}}
Reihenschaltung von Spannungsquellen
Parallelschaltung von Spannungsquellen
U
=
U
1
+
U
2
+
⋯
+
U
n
{\displaystyle U=U_{1}+U_{2}+\dots +U_{n}}
Unter der Bedingung gleicher Spannungsquellen gilt:
U
=
U
1
=
U
2
=
.
.
.
=
U
n
{\displaystyle U=U_{1}=U_{2}=...=U_{n}}
Formelzeichen
Einheit
B
→
{\displaystyle {\vec {B}}}
Magnetische Flussdichte
T Tesla
[
B
→
]
=
[
U
]
⋅
[
t
]
[
s
]
2
{\displaystyle [{\vec {B}}]={\frac {[U]\cdot [t]}{[s]^{2}}}}
T
=
V
⋅
s
m
2
{\displaystyle T={\frac {V\cdot s}{m^{2}}}}
B
→
=
μ
0
(
H
→
+
M
→
)
=
μ
H
→
{\displaystyle \mathbf {\vec {B}} =\mu _{0}(\mathbf {{\vec {H}}+{\vec {M}}} )=\mu \mathbf {\vec {H}} }
Magnetische Wirkung eine ladung in andere Ladung:
F
→
m
a
g
,
Q
2
=
(
Q
2
v
→
2
)
×
μ
(
Q
1
v
1
→
)
×
r
→
r
3
=
(
Q
2
v
→
2
)
×
B
→
{\displaystyle {\vec {F}}_{mag,Q_{2}}=(Q_{2}{\vec {v}}_{2})\times \mu {\frac {(Q_{1}{\vec {v_{1}}})\times {\vec {r}}}{r^{3}}}=(Q_{2}{\vec {v}}_{2})\times {\vec {\mathbf {B} }}}
wobei
μ
=
μ
0
μ
r
{\displaystyle \mu =\mu _{0}\mu _{r}}
μ
{\displaystyle \mu }
: Permeabilität
μ
0
{\displaystyle \mu _{0}\,}
: magnetische Feldkonstante
≈
4
π
⋅
10
−
7
N
A
2
{\displaystyle \approx 4\pi \cdot 10^{-7}{\frac {\mathrm {N} }{\mathrm {A} ^{2}}}}
μ
r
{\displaystyle \mu _{\rm {r}}\,}
: relative Permeabilität
π
{\displaystyle \pi \,}
: (Pi) Kreiszahl
=
3,141
59265
…
{\displaystyle =\,3{,}14159265\dots }
Q
1
,
Q
2
{\displaystyle Q_{1}\,,\,Q_{2}}
: Ladungen
v
→
1
,
v
→
2
{\displaystyle {\vec {v}}_{1}\,,\,{\vec {v}}_{2}}
: Ladungen geschwindigkeit
r
→
{\displaystyle {\vec {r}}\,}
: Abstandsvektor der Ladungen
r
=
|
r
→
|
{\displaystyle r\,=\,|{\vec {r}}|\,}
: Abstand der Ladungen
und
B
→
=
μ
0
H
→
{\displaystyle {\overrightarrow {\mathbf {B} }}=\mu _{0}{\overrightarrow {\mathbf {H} }}}
μ
0
ε
0
=
1
c
2
{\displaystyle \mu _{0}\varepsilon _{0}={\frac {1}{c^{2}}}}
Formelzeichen
Einheit
H
→
{\displaystyle {\vec {H}}}
Magnetische Feldstärke
A/m
[
H
]
{\displaystyle [H]}
A
m
{\displaystyle {\frac {A}{m}}}
B
→
=
μ
0
(
H
→
+
M
→
)
=
μ
H
→
{\displaystyle \mathbf {\vec {B}} =\mu _{0}(\mathbf {{\vec {H}}+{\vec {M}}} )=\mu \mathbf {\vec {H}} }
F
L
=
q
(
v
×
B
)
=
I
ℓ
×
B
{\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{L}=q\left({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}}\right)=I\,\mathbf {\ell } \times \mathbf {B} }
Für einer unendliche lange Leiter gilt:
B
→
=
μ
I
2
π
ρ
e
ρ
→
{\displaystyle {\vec {B}}={\frac {\mu \;I}{2\pi \rho }}{\vec {e_{\rho }}}}
∮
H
→
⋅
d
s
→
=
Θ
{\displaystyle \oint {\vec {H}}\cdot d{\vec {s}}=\Theta }
Formelzeichen
Einheit
Φ
{\displaystyle \Phi }
Magnetischer Fluss
Weber
[
Φ
]
=
[
U
]
⋅
[
t
]
{\displaystyle [\Phi ]=[U]\cdot [t]}
W
b
=
V
⋅
s
{\displaystyle Wb=V\cdot s}
Φ
=
∮
∂
V
B
→
⋅
d
A
→
=
∫
V
∇
⋅
B
→
d
V
{\displaystyle \Phi =\oint \limits _{\partial V}{\vec {B}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}=\int \limits _{V}\nabla \cdot {\vec {B}}\;\mathrm {d} V}
Formelzeichen
Einheit
L
{\displaystyle L}
Induktivität
Henry
[
L
]
=
[
Φ
]
[
I
]
{\displaystyle [L]={\frac {[\Phi ]}{[I]}}}
H
=
W
b
A
{\displaystyle H={\frac {Wb}{A}}}
Induktivität ist verketterter magnetische Fluss durch Ström
Ablenkung im Kondensator
y
1
=
1
4
⋅
U
y
U
A
⋅
l
2
d
{\displaystyle y_{1}={\frac {1}{4}}\cdot {\frac {U_{y}}{U_{A}}}\cdot {\frac {l^{2}}{d}}}
U
y
{\displaystyle U_{y}}
= Ablenkspannung
U
A
{\displaystyle U_{A}}
= Beschleunigungsspannung
l
{\displaystyle l}
= Kondensatorlänge
d
{\displaystyle d}
= Plattenabstand
s
{\displaystyle s}
= Abstand von Kondensator zum Schirm
Ablenkung außerhalb des Kondensator
y
2
=
1
2
⋅
U
y
U
A
⋅
l
⋅
s
d
{\displaystyle y_{2}={\frac {1}{2}}\cdot {\frac {U_{y}}{U_{A}}}\cdot {\frac {l\cdot s}{d}}}
Gesamte Ablenkung
y
=
1
2
⋅
U
y
U
A
⋅
l
d
(
l
2
+
s
)
{\displaystyle y={\frac {1}{2}}\cdot {\frac {U_{y}}{U_{A}}}\cdot {\frac {l}{d}}\left({\frac {l}{2}}+s\right)}
Leitungsvorgänge in festen und flüssigen Körpern
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