Satz
Seien
g
∈
C
2
(
[
0
,
∞
)
)
{\displaystyle g\in C^{2}([0,\infty ))}
mit
g
″
(
0
)
=
g
(
0
)
=
0
{\displaystyle g''(0)=g(0)=0}
und
h
∈
C
1
(
[
0
,
∞
)
)
{\displaystyle h\in C^{1}([0,\infty ))}
mit
h
(
0
)
=
0
{\displaystyle h(0)=0}
. Dann ist die Funktion
u
:
[
0
,
∞
)
×
R
→
R
{\displaystyle u:[0,\infty )\times \mathbb {R} \rightarrow \mathbb {R} }
definiert durch
u
(
t
,
x
)
=
{
1
2
(
g
(
x
+
t
)
+
g
(
x
−
t
)
)
+
1
2
∫
x
−
t
x
+
t
h
(
s
)
d
s
für
x
≥
t
≥
0
1
2
(
g
(
x
+
t
)
−
g
(
t
−
x
)
)
+
1
2
∫
t
−
x
x
+
t
h
(
s
)
d
s
für
t
≥
x
≥
0
{\displaystyle {\begin{aligned}u(t,x)=\left\{{\begin{array}{l}{\frac {1}{2}}(g(x+t)+g(x-t))+{\frac {1}{2}}\int _{x-t}^{x+t}h(s)ds{\text{ für }}x\geq t\geq 0\\{\frac {1}{2}}(g(x+t)-g(t-x))+{\frac {1}{2}}\int _{t-x}^{x+t}h(s)ds{\text{ für }}t\geq x\geq 0\end{array}}\right.\end{aligned}}}
die eindeutige
C
2
(
[
0
,
∞
)
×
R
)
{\displaystyle C^{2}([0,\infty )\times \mathbb {R} )}
-Lösung von
u
t
t
−
u
x
x
=
0
in
[
0
,
∞
)
×
(
0
,
∞
)
u
(
0
,
x
)
=
g
(
x
)
für
x
∈
(
0
,
∞
)
u
t
(
0
,
x
)
=
h
(
x
)
für
x
∈
(
0
,
∞
)
u
(
t
,
0
)
=
0
für
t
∈
[
0
,
∞
)
{\displaystyle {\begin{aligned}u_{tt}-u_{xx}=&0{\text{ in }}[0,\infty )\times (0,\infty )\\u(0,x)=&g(x){\text{ für }}x\in (0,\infty )\\u_{t}(0,x)=&h(x){\text{ für }}x\in (0,\infty )\\u(t,0)=&0{\text{ für }}t\in [0,\infty )\end{aligned}}}
Beweis
Wir setzen
g
{\displaystyle g}
und
h
{\displaystyle h}
künstlich durch Spiegelung ungerade fort, indem wir definieren
g
~
(
x
)
=
{
g
(
x
)
für
x
≥
0
−
g
(
−
x
)
für
x
<
0
{\displaystyle {\begin{aligned}{\tilde {g}}(x)=\left\{{\begin{array}{l}g(x){\text{ für }}x\geq 0\\-g(-x){\text{ für }}x<0\end{array}}\right.\end{aligned}}}
und
h
~
(
x
)
=
{
h
(
x
)
für
x
≥
0
−
h
(
−
x
)
für
x
<
0
{\displaystyle {\begin{aligned}{\tilde {h}}(x)=\left\{{\begin{array}{l}h(x){\text{ für }}x\geq 0\\-h(-x){\text{ für }}x<0\end{array}}\right.\end{aligned}}}
Wegen
g
~
(
0
)
=
lim
x
→
0
−
g
~
(
x
)
=
0
{\displaystyle {\begin{aligned}{\tilde {g}}(0)=\lim _{x\rightarrow 0-}{\tilde {g}}(x)=0\end{aligned}}}
ist
g
~
∈
C
0
(
R
)
{\displaystyle {\tilde {g}}\in C^{0}(\mathbb {R} )}
. Wegen (beachte die Kettenregel)
g
~
′
(
x
)
=
{
g
′
(
x
)
für
x
≥
0
g
′
(
−
x
)
für
x
<
0
{\displaystyle {\begin{aligned}{\tilde {g}}'(x)=\left\{{\begin{array}{l}g'(x){\text{ für }}x\geq 0\\g'(-x){\text{ für }}x<0\end{array}}\right.\end{aligned}}}
ist
g
~
′
∈
C
0
(
R
)
{\displaystyle {\tilde {g}}'\in C^{0}(\mathbb {R} )}
. Wegen der Voraussetzung
g
″
∈
C
(
[
0
,
∞
)
)
{\displaystyle g''\in C([0,\infty ))}
und
g
″
(
0
)
=
0
{\displaystyle g''(0)=0}
gilt
g
~
″
(
x
)
=
{
g
″
(
x
)
für
x
≥
0
−
g
″
(
−
x
)
für
x
<
0
{\displaystyle {\begin{aligned}{\tilde {g}}''(x)=\left\{{\begin{array}{l}g''(x){\text{ für }}x\geq 0\\-g''(-x){\text{ für }}x<0\end{array}}\right.\end{aligned}}}
und es folgt
g
~
″
∈
C
0
(
R
)
{\displaystyle {\tilde {g}}''\in C^{0}(\mathbb {R} )}
. Wegen (erneut die Kettenregel)
h
~
(
x
)
=
{
h
′
(
x
)
für
x
≥
0
h
′
(
−
x
)
für
x
<
0
{\displaystyle {\begin{aligned}{\tilde {h}}(x)=\left\{{\begin{array}{l}h'(x){\text{ für }}x\geq 0\\h'(-x){\text{ für }}x<0\end{array}}\right.\end{aligned}}}
und wegen der Voraussetzungen
h
(
0
)
=
0
{\displaystyle h(0)=0}
und
h
′
∈
C
(
[
0
,
∞
)
)
{\displaystyle h'\in C([0,\infty ))}
folgt
h
~
∈
C
1
(
R
)
{\displaystyle {\tilde {h}}\in C^{1}(\mathbb {R} )}
.
Damit lässt sich das d'Alembertsche Prinzip des letzten Satzes anwenden mit der Lösung in
(
0
,
∞
)
×
R
{\displaystyle (0,\infty )\times \mathbb {R} }
u
(
t
,
x
)
=
1
2
(
g
~
(
x
+
t
)
+
g
~
(
x
−
t
)
)
+
1
2
∫
x
−
t
x
+
t
h
~
(
s
)
d
s
{\displaystyle {\begin{aligned}u(t,x)={\frac {1}{2}}({\tilde {g}}(x+t)+{\tilde {g}}(x-t))+{\frac {1}{2}}\int _{x-t}^{x+t}{\tilde {h}}(s)ds\end{aligned}}}
Das ist somit auch die Lösung für
(
0
,
∞
)
×
(
0
,
∞
)
{\displaystyle (0,\infty )\times (0,\infty )}
. Sei
x
≥
0
{\displaystyle x\geq 0}
. Wir müssen nun die zwei Fallunterscheidungen überprüfen
x
−
t
≥
0
{\displaystyle x-t\geq 0}
und
x
−
t
≤
0
{\displaystyle x-t\leq 0}
.
Sei
x
−
t
≥
0
{\displaystyle x-t\geq 0}
, d.h.
x
≥
t
≥
0
{\displaystyle x\geq t\geq 0}
. Dann gilt
u
(
t
,
x
)
=
1
2
(
g
(
x
+
t
)
+
g
(
x
−
t
)
)
+
1
2
∫
x
−
t
x
+
t
h
~
(
s
)
d
s
{\displaystyle {\begin{aligned}u(t,x)={\frac {1}{2}}(g(x+t)+g(x-t))+{\frac {1}{2}}\int _{x-t}^{x+t}{\tilde {h}}(s)ds\end{aligned}}}
Sei
x
−
t
≤
0
{\displaystyle x-t\leq 0}
, d.h.
t
≥
x
≥
0
{\displaystyle t\geq x\geq 0}
. Dann gilt
u
(
t
,
x
)
=
1
2
(
g
(
x
+
t
)
−
g
(
t
−
x
)
)
+
1
2
∫
x
−
t
x
+
t
h
~
(
s
)
d
s
{\displaystyle {\begin{aligned}u(t,x)={\frac {1}{2}}(g(x+t)-g(t-x))+{\frac {1}{2}}\int _{x-t}^{x+t}{\tilde {h}}(s)ds\end{aligned}}}
Das Integral berechnet sich einfach zu
∫
x
−
t
x
+
t
h
~
(
s
)
d
s
=
∫
0
x
+
t
h
~
(
s
)
d
s
+
∫
x
−
t
0
h
~
(
s
)
d
s
=
∫
0
x
+
t
h
(
s
)
d
s
+
∫
x
−
t
0
−
h
(
−
s
)
d
s
=
∫
t
−
x
x
+
t
h
(
s
)
d
s
{\displaystyle {\begin{aligned}\int _{x-t}^{x+t}{\tilde {h}}(s)ds=&\int _{0}^{x+t}{\tilde {h}}(s)ds+\int _{x-t}^{0}{\tilde {h}}(s)ds\\=&\int _{0}^{x+t}h(s)ds+\int _{x-t}^{0}-h(-s)ds\\=&\int _{t-x}^{x+t}h(s)ds\end{aligned}}}
Die Behauptung folgt durch Einsatzen mit
u
(
t
,
0
)
=
1
2
(
g
(
t
)
−
g
(
t
)
)
=
0
u
(
0
,
x
)
=
g
(
x
)
{\displaystyle {\begin{aligned}u(t,0)=&{\frac {1}{2}}(g(t)-g(t))=0\\u(0,x)=&g(x)\end{aligned}}}
und mit
u
t
(
t
,
x
)
=
1
2
(
g
′
(
x
+
t
)
+
g
′
(
x
−
t
)
(
−
1
)
)
+
h
(
x
+
t
)
+
h
(
x
−
t
)
2
lim
t
→
0
u
t
(
t
,
x
)
=
h
(
x
)
{\displaystyle {\begin{aligned}u_{t}(t,x)=&{\frac {1}{2}}(g'(x+t)+g'(x-t)(-1))+{\frac {h(x+t)+h(x-t)}{2}}\\\lim _{t\rightarrow 0}u_{t}(t,x)=&h(x)\end{aligned}}}